Numéro
J. Phys. Colloques
Volume 48, Numéro C9, Décembre 1987
X-Ray and Inner-Shell Processes
Vol. 1
Page(s) C9-223 - C9-226
DOI https://doi.org/10.1051/jphyscol:1987935
X-Ray and Inner-Shell Processes
Vol. 1

J. Phys. Colloques 48 (1987) C9-223-C9-226

DOI: 10.1051/jphyscol:1987935

CONVOY ELECTRONS IN COINCIDENCE WITH OUTGOING PROJECTILE CHARGE STATES OF Ni (15.6 MeV/u)

J. KEMMLER1, O. HEIL1, C. BIEDERMANN1, P. KOSCHAR1, H. ROTHARD1, K. KRONEBERGER1, K.O. GROENEVELD1 and I.A. SELLIN2

1  Institut für Kernphysik der Joh. Wolfg. Goethe-Universität, August-Euler-Strasse 6, D-6000 Frankfurt-am-Main 90, F.R.G.
2  Oak Ridge National Laboratory and University of Tennessee, Oak Ridge, TE 37831, U.S.A.


Résumé
Nous avons étudié le nombre des électrons convoyés Ye(qf) en fonction de l'épaisseur (ρx) des cibles de carbon pour des projectiles incidents Niqi+ (15.6 MeV/u) avec qi=27 et 28 en coincidence avec les projectiles émergeant de la charge qf=28 et 27. Simultanément nous avons mesuré la distribution d'etats de charge F(qf, ρx) en fonction de la charge incident qi. Le domaine d'equilibre de charge est obtenu pour une epaisseur de cible plus grande que 650 µg/cm2. Dans le cadre du model des électrons convoyés la ρx dependance de Ye(qi,qf) peut être expliquer si on tiend compte les deux processus ECC et ELC. Il faut introduire une longueur de transport λc, qui est douce fois plus grande que la longueur de la atténuation λe des electrones libres.


Abstract
We have studied the target thickness (ρx) dependence of the convoy electron yield Ye(qf) for the incident projectiles Niqi+ (15.6 MeV/u) with qi=28 and 27 on carbon foils in coincidence with the outgoing projectiles with charge qf=28 and 27. Simultaneously the charge state evolution F(qf, ρx) dependent on the incident charge qi has been measured. For this collision system the charge state distribution saturates for target thicknesses larger than 650 µg/cm2. In the framework of the model for convoy electron production and transport the ρx dependence of the yield Ye(qi,qf) can be explained by assuming ECC and ELC processes. A transport length λc must be introduced, which is twelf times larger than the attenuation length λe obtained with isotachic free electrons.