MAGNETIZATION DISTRIBUTION IN THE VICINITY OF IMPLANTATION BOUNDARIES IN FERRIMAGNETIC GARNETS SUPPORTING BUBBLES

Résumé
Un cran signale la présence de lignes de Néel dans des échantillons épitaxiés de composition (TbY)₃(FeAl)₅O₁₂ caractérisés par une anisotropie orthorhombique et une direction de facile aimantation inclinée par rapport au plan des lames. Il a été montré [1] que le sens du cran ne dépend pas de la direction moyenne de l'aimantation le long de la ligne, étant déterminé par la distribution des charges autour de la ligne. Un calcul numérique de la configuration d'aimantation autour de telles lignes a été entrepris. Le modèle utilisé est essentiellement similaire aux modèles introduits par Labonte [2,3] : l'aimantation est supposée invariante dans la direction d'espace Z, parallèle à la ligne et le couple agissant en un point X,Y est calculé. Laissant l'aimantation relaxer vers la direction d'équilibre local, la configuration d'équilibre est obtenue après un nombre suffisant d'itérations. Il sera montré que, dans les conditions du calcul, deux contributions à la formation du cran peuvent être distinguées, à savoir : - la distribution de charges, en accord avec la prédiction initiale, - la forme particulière de l'anisotropie dans ces échantillons, caractérisée par le fait que les directions d'aimantation facile et difficile dans le plan de paroi ne sont pas orthogonales. Enfin, résultats du calcul et expérience seront confrontés.

Abstract
Néel lines in (TbY)₃(FeAl)₅O₁₂ epitaxial layers with orthorhombic anisotropy and canted magnetization are observed by the presence of an apparent kink of the wall plane. It has been shown [1] that the sense of the kink does not depend on the average magnetization direction along the Néel line, but rather on the charge distribution around the line. In the present communication, a numerical calculation of the magnetization configuration around such a line is presented. The model is essentially similar to previous models such as introduced by Labonte [2,3] : the magnetization configuration is assumed to be independent of the Z coordinate, parallel to the line and for each iteration loop, the torque acting on the magnetization at location (X,Y) is calculated. The magnetization is then allowed to rotate slightly under the action of that torque. After a sufficiently large number of iterations, the equilibrium configuration is obtained. It will be shown that, in the present situation, two origins do contribute to the apparent Bloch wall kinking namely : - the charge distribution, as already mentioned, - the particular anisotropy characteristic of our samples where the easy and hard directions in the wall plane are not orthogonal. Finally, computed configurations will be confronted with the observed kink widths.