LATENT HEAT OF THE CHOLESTERIC TO SMECTIC A TRANSITION

T.C. LUBENSKY

doi:doi:10.1051/jphyscol:1975129

Numéro		J. Phys. Colloques Volume 36, Numéro C1, Mars 1975 EXPOSÉS et COMMUNICATIONS présentés à la V^e Conférence Internationale sur les Cristaux Liquides / V^th International Liquid Crystal Conference


Page(s)		C1-151 - C1-152
DOI		https://doi.org/10.1051/jphyscol:1975129

EXPOSÉS et COMMUNICATIONS présentés à la V^e Conférence Internationale sur les Cristaux Liquides / V^th International Liquid Crystal Conference

J. Phys. Colloques 36 (1975) C1-151-C1-152
DOI: 10.1051/jphyscol:1975129

LATENT HEAT OF THE CHOLESTERIC TO SMECTIC A TRANSITION

T.C. LUBENSKY

Department of Physics and Laboratory for Research in the Structure of Matter, University of Pennsylvania, Philadelphia, Pa. 19174, U.S.A.

Résumé
Il est bien connu que la transition nématique-smectique A est similaire à la transition supraconductrice et serait du 2^e ordre si on négligeait les fluctuations d'orientation. On montre ici que la transition cholestérique-smectique A est similaire à la transition supraconductrice sous champ magnétique et est, par conséquent, toujours du 1^er ordre. On trouve que la chaleur latente de cette transition est proportionnelle à (q₀L)^(1-α)/ν où q₀ est le vecteur d'onde du pas de la phase à haute température, L une longueur moléculaire, α l'exposant critique de la chaleur spécifique et ν l'exposant de la longueur de cohérence.

Abstract
It is well known that the nematic to smectic A transition is analogous to the superconducting transition and can be second order if director fluctuations are ignored. We argue here that the cholesteric to smectic A transition is analogous to the superconducting transition in an external magnetic field and is, therefore, always first order. We find the latent heat of this transition to be proportional to (q₀L)^(1-α)/ν where q₀ is the high temperature pitch wavenumber, L is a molecular length, α is the specific heat exponent, and ν is the correlation length exponent.