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J. Phys. Colloques
Volume 40, Numéro C2, Mars 1979
International Conference on The Applications of The Mössbauer Effect
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Page(s) | C2-286 - C2-289 | |
DOI | https://doi.org/10.1051/jphyscol:19792101 |
J. Phys. Colloques 40 (1979) C2-286-C2-289
DOI: 10.1051/jphyscol:19792101
REASSESSMENT OF THE MÖSSBAUER SPECTRA OF IRON(I I) PYRIDINE-N-OXIDE PERCHLORATE : EVIDENCE FOR SITE DISTORTIONS ENHANCED BY GRINDING
B.D. Howes1, D.C. Price1 and D.J. Mackey21 Dept. of Solid State Physics, Research School of Physical Sciences, Australian National University, Canberra, A. C. T., Australia
2 School of Natural Resources, University of the South Pacific, Suva, Fiji
Résumé
Les spectres Mössbauer de poudre de Fe(C5H5NO)6 (ClO4)2 mettent en évidence l'existence de relaxations électroniques lentes à basse température et en champ nul, mais aucune structure magnétique hyperfine n'a pu être observée. Ces spectres sont bien compris à partir d'un modèle où l'effet dominant est dû aux conséquences du traitement mécanique de mise en poudre sur les sites de Fe2+ qui sont des octaèdres en distorsion trigonale. Le traitement mécanique introduit une distorsion nonaxiale supplémentaire qui est représentée par un terme B22O22 dans l'Hamiltonien du champ cristallin. Une distribution des valeurs du paramètre B22 permet une meilleure simulation, avec un pic à B22 ≈ 0.3 cm-1 alors que pour le matériau massif le pic de distribution se trouve à B22 = 0.
Abstract
57Fe Mössbauer spectra of crushed powders of Fe(C5H5NO)6(ClO4)2 show evidence of slow electronic relaxation at low temperature in zero applied magnetic field, but resolved magnetic hyperfine structure is not observed. However, the spectra of small uncrushed crystals contain well-resolved magnetic hyperfine structure. These spectra have been well reproduced using a mode1 in which the dominant effect of the mechanical crushing on the Fe2+ site, which is a trigonally distorted octahedron, is to introduce a non-axial distortion that is represented in the crystal field Hamiltanian by a term B22O22.Distributions of values of the parameter B22 enabled better simulation of the spectra in both cases, but while the distribution required for the spectrum of the uncrushed crystals had a strong peak at B22 = O, that for the powder was peaked at B22 ~ 0.3 cm-1.